os campos Elétricos são causados por cargas elétricas, descrito por Gauss lei, e tempo variados campos magnéticos, descrito pela lei de Faraday de indução. Juntas, estas leis são suficientes para definir o comportamento do campo elétrico. Entretanto, uma vez que o campo magnético é descrito como uma função do campo elétrico, as equações de ambos os campos são acopladas e juntas formam as equações de Maxwell que descrevem ambos os campos como uma função de cargas e correntes.,1}q_{0} \over ({\boldsymbol {x}}_{1}-{\boldsymbol {x}}_{0})^{2}}{\hat {\boldsymbol {r}}}_{1,0}}, onde r 1 , 0 {\displaystyle {\boldsymbol {r}}_{1,0}} é o vetor unitário na direção do ponto x 1 {\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{1}} para o ponto x 0 {\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{0}} , e ε0 é a elétrica constante (também conhecido como “absoluta permissividade do espaço livre”) com unidades de C2 m−2 N−1
Note que ε 0 {\displaystyle \varepsilon _{0}} , o vácuo permissividade elétrica, deve ser substituído com ε {\displaystyle \varepsilon } , permissividade, quando encargos são de não-vazio de mídia.,Quando as cargas q 0 {\displaystyle q_{0}} e q 1 {\displaystyle q_{1}} têm o mesmo sinal esta força é positiva, dirigida para longe da outra carga, indicando que as partículas se repelem. Quando as cargas têm sinais diferentes, a força é negativa, indicando que as partículas atraem.,ce custo)
E ( x 0 ) = F q 0 = 1 4 π ε 0 q 1 ( x 1 − x 0 ) 2 r ^ 1 , 0 {\displaystyle {\boldsymbol {E}}({\boldsymbol {x}}_{0})={{\boldsymbol {F}} \over q_{0}}={1 \over 4\pi \varepsilon _{0}}{q_{1} \over ({\boldsymbol {x}}_{1}-{\boldsymbol {x}}_{0})^{2}}{\hat {\boldsymbol {r}}}_{1,0}}
Este é o campo elétrico no ponto x 0 {\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{0}}, devido ao ponto de carga q 1 {\displaystyle q_{1}} ; ele é um vetor de função de valor igual ao de Coulomb (força por unidade de carga que um ponto positivo na taxa de experiência na posição x 0 {\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{0}} .,Desde esta fórmula fornece o campo elétrico de magnitude e direção, em qualquer ponto x 0 {\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{0}} no espaço (exceto na localização da carga em si, x 1 {\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{1}} , onde ele se torna infinita) define um campo de vetores.A partir da fórmula acima pode-se ver que o campo elétrico devido a uma carga pontual está em toda parte direcionado para longe da carga se ela é positiva, e para a carga se ela é negativa, e sua magnitude diminui com o quadrado inverso da distância da carga.,x}})^{2}}{\linha {\baldsymbal {r}}}_{2}+{1 \o Instagram Instagram utiliza a API do Instagram, mas não é endossado ou certificado pelo Instagram.}})^{2}}{\ line {\baldsymbal {r}}}_{3}+\chdats } E ( x ) = 1 4 π ε0 ∑k = 1 N p k ( x k − x ) 2 r ^ k {\displaystyle {\baldsymbal {E}}({\baldsymbal {x}})={1 \over4\pi \varepsilan _{0}}\sum _{k=1}^{N}{q_{k} \aver ({\baldsympal {x}}_{g}-{\baldsympal {x}})^{2}}{\onde r ^ G {\displaystyle {\baldsymbal {{{{\hat {r}}_{G}}} é o vetor unitário na directionfrom ponto x g {\displaystyle {\baldsymbal {x}_{g} para apontar x {\displaystyle {\baldsymbal {x}}}.,\boldsymbol {r}}}’} E ( x ) = 1 4 π ε 0 ∫ P λ ( x ‘) d L ( x ‘− x ) 2 r ^ ‘ {\displaystyle {\boldsymbol {E}}({\boldsymbol {x}})={1 \over 4\pi \varepsilon _{0}}\int \limites _{P}\,{\lambda ({\boldsymbol {x}}’)dL \over ({\boldsymbol {x}}’-{\boldsymbol {x}})^{2}}{\hat {\boldsymbol {r}}}’}
Eléctrica potentialEdit
Se um sistema é estática, de tal modo que os campos magnéticos não são variáveis no tempo, em seguida, pela lei de Faraday, o campo elétrico é enrolar-livre., Neste caso, pode − se definir um potencial elétrico, isto é, uma função Φ {\displaystyle \Phi } tal que E = – ∇ Φ {\displaystyle \mathbf {e} = – \nabla \Phi } . Isto é análogo ao potencial gravitacional. A diferença entre o potencial elétrico em dois pontos no espaço é chamada de diferença potencial (ou tensão) entre os dois pontos.,
E = − ∇ Φ − ∂ A ∂ t {\displaystyle \mathbf {E} =-\nabla \Phi -{\frac {\partial \mathbf {A} }{\partial t}}}
lei de Faraday de indução pode ser recuperado por tomar a curvatura da equação
∇ × E = − ∂ ( ∇ × A ) ∂ t = − ∂ B ∂ t {\displaystyle \nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial (\nabla \times \mathbf {A} )}{\partial t}}=-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}}
o que justifica, a posteriori, a forma anterior para E.
Contínua vs., representationEdit de carga discreta
As equações do electromagnetismo são melhor descritas numa descrição contínua. No entanto, as cargas são por vezes melhor descritas como pontos discretos; por exemplo, alguns modelos podem descrever elétrons como fontes pontuais onde a densidade de carga é infinita em uma seção infinitesimal do espaço.