az Elektromos mező által okozott elektromos töltések által leírt, Gauss-törvény, valamint az időben változó mágneses mező által leírt Faraday törvénye, indukciós. Ezek a törvények együttesen elegendőek az elektromos mező viselkedésének meghatározásához. Mivel azonban a mágneses mezőt az elektromos mező függvényeként írják le, mindkét mező egyenletei összekapcsolódnak, és együttesen alkotják Maxwell egyenleteit, amelyek mindkét mezőt töltések és áramok függvényében írják le.,1}q_{0} \over ({\boldsymbol {x}}_{1}-{\boldsymbol {x}}_{0})^{2}}{\kalap {\boldsymbol {r}}}_{1,0}}, ahol r 1 , 0 {\displaystyle {\boldsymbol {r}}_{1,0}} az egység vektor abba az irányba, a lényeg x 1 {\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{1}} pont x 0 {\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{0}} , pedig ε0 az elektromos állandó (úgy is ismert, mint “az abszolút permittivity szabad hely”) a egység C2 m−2 N−1
Megjegyezzük, hogy ε 0 {\displaystyle \varepsilon _{0}} , a porszívó, elektromos permittivity, kell behelyettesíteni a ε {\displaystyle \varepsilon } , permittivity, amikor díjak a nem-üres média.,Ha a q 0 {\displaystyle q_{0}} és q 1 {\displaystyle q_{1}} töltések azonos jelekkel rendelkeznek, akkor ez az erő pozitív, a másik töltéstől távol helyezkedik el, jelezve, hogy a részecskék taszítják egymást. Ha a töltések ellentétben jelek az erő negatív, jelezve a részecskék vonzzák.,ce ellenében)
E ( x 0 ) = F q 0 = 1 4 π ε 0 q 1 ( x 1 − x 0 ) 2 r ^ 1 , 0 {\displaystyle {\boldsymbol {E}}({\boldsymbol {x}}_{0})={{\boldsymbol {F}} \over q_{0}}={1 \over 4\pi \varepsilon _{0}}{q_{1} \vége ({\boldsymbol {x}}_{1}-{\boldsymbol {x}}_{0})^{2}}{\kalap {\boldsymbol {r}}}_{1,0}}
Ez az elektromos mező pontjában x 0 {\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{0}} miatt a lényeg, töltés q 1 {\displaystyle q_{1}} ; ez egy vektor értékű függvény egyenlő a Coulomb erő egységnyi díj egy pozitív pont díj tapasztalat a helyzetben x 0 {\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{0}} .,Mivel ez a képlet az x 0 {\displaystyle {\boldsymbol {x}}}_{0}}} térben (kivéve a töltés helyét, x 1 {\displaystyle {\boldsymbol {x}}_{{1}}}}, ahol végtelen lesz) megadja a vektor mezőt.A fenti képletből látható, hogy egy ponttöltés miatt az elektromos mező mindenütt a töltéstől távol helyezkedik el, ha pozitív, a töltés felé pedig negatív, nagysága pedig a töltéstől való távolság inverz négyzetével csökken.,x}})^{2}}{\sor {\baldsymbal {r}}}_{2}+{1 \a Instagram Instagram API-t használja, de az Instagram nem támogatja vagy nem tanúsítja.}})^{2}}{\ line {\baldsymbal {r}}}_{3}+\chdats } E ( x ) = 1 4 π ε0 ∑k = 1 N q k ( x k − x ) 2 r ^ k {\displaystyle {\baldsymbal {E}}({\baldsymbal {x}})={1 \over4\pi \varepsilan _{0}}\sum _{K=1}^{n}{q_{k} \aver ({\baldsympal {x}}_{G}-{\baldsympal {x}})^{2}}{\ahol r ^ G {\displaystyle {\baldsymbal {{{{\hat {r}}}}_{g}}}}} az egységvektor az X g pontból {\displaystyle {\baldsymbal {x} _ {g} x pontba {\displaystyle {\baldsymbal {x}}}}}}}}.,\boldsymbol {r}}}’} E ( x ) = 1 4 π ε 0 ∫ P λ ( x ‘) f L ( x ‘− x ) 2 r ^ ‘ {\displaystyle {\boldsymbol {E}}({\boldsymbol {x}})={1 \over 4\pi \varepsilon _{0}}\int \határértékek _{P}\,{\lambda ({\boldsymbol {x}}’)dL-t \vége ({\boldsymbol {x}}’-{\boldsymbol {x}})^{2}}{\kalap {\boldsymbol {r}}}’}
Elektromos potentialEdit
Ha egy rendszer statikus, olyan, hogy mágneses mezők nem időben változó, akkor a Faraday törvénye, az elektromos mező curl-ingyenes., Ebben az esetben meg lehet határozni egy elektromos potenciált, vagyis egy Φ {\displaystyle \Phi } függvényt úgy, hogy E = − Φ Φ {\displaystyle \mathbf {E} =-\nabla \Phi } . Ez hasonló a gravitációs potenciálhoz. A tér két pontján az elektromos potenciál közötti különbséget a két pont közötti potenciális különbségnek (vagy feszültségnek) nevezzük., E = − ∇ Φ − ∂ A ∂ t {\displaystyle \mathbf {E} =-\nabla \Phi -{\frac {\partial \mathbf {A} }{\partial t}}}
Faraday törvénye, indukciós vissza, azáltal, hogy a hajlás a képletben
∇ × E = − ∂ ( ∇ × A ) ∂ t = − ∂ B ∂ t {\displaystyle \nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial (\nabla \times \mathbf {A} )}{\partial t}}=-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}}
ami indokolja, utólag, a korábbi formanyomtatványon az E.
Folyamatos, ill., diszkrét töltés reprezentációszerkesztés
az elektromágnesesség egyenleteit leginkább egy folyamatos leírás írja le. A töltéseket azonban néha leginkább diszkrét pontokként írják le; például egyes modellek az elektronokat pontforrásként írhatják le, ahol a töltési sűrűség végtelen a tér végtelen részén.